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第二章热力学第一定律Firstlawofthermodynamics2–1热力学第一定律的实质2-2热力学能（内能）和总能2–3热力学第一定律基本表达式2–4闭口系基本能量方程式2–5开口系能量方程1 2–1热力学第一定律的实质一、第一定律的实质能量守恒与转换定律在热现象中的应用。二、第一定律的表述热是能的一种，机械能变热能，或热能变机械能的时候，他们之间的比值是一定的。或：热可以变为功，功也可以变为热；一定量的热消失时必定产生相应量的功；消耗一定量的功时，必出现与之相应量的热。2 2–2热力学能（内能）和总能一、热力学能(internalenergy)UchUnuUthUk平移动能转动动能振动动能Up—二、总（储存）能(totalstoredenergyofsystem)总能热力学能，内部储存能外部储存能宏观动能宏观位能3 三、热力学能是状态参数测量p、V、T可求出四、热力学能单位五、工程中关心宏观动能与内动能的区别4 2–3热力学第一定律基本表达式加入系统的能量总和－热力系统输出的能量总和=热力系总储存能的增量EE+dE流入：流出：内部贮能的增量：dE5 或EE+dE6 2–4闭口系基本能量方程式闭口系，忽略宏观动能Uk和位能Up，第一定律第一解析式—功的基本表达式热7 讨论：1）对于可逆过程2）对于循环3）对于定量工质吸热与升温关系，还取决于W的“+”、“–”、数值大小。8 例自由膨胀如图，解：取气体为热力系—闭口系？开口系？强调：功是通过边界传递的能量。抽去隔板，求?例A4302661例A43037719 归纳热力学解题思路1）取好热力系;2）计算初、终态;3）两种解题思路从已知条件逐步推向目标从目标反过来缺什么补什么4）不可逆过程的功可尝试从外部参数着手。10 2–5开口系能量方程一、推动功(flowwork;flowenergy)和流动功(flowwork;flowenergy)推动功：系统引进或排除工质传递的功量。pvp1v11o11 流动功：系统维持流动所花费的代价。推动功在p-v图上：12 二、焓(enthalpy)定义：H=U+pVh=u+pv单位：J（kJ）J/kg（kJ/kg）焓是状态参数。物理意义：引进或排出工质而输入或排出系统的总能量。13 三、稳定流动能量方程(steady-flowenergyequation)稳定流动特征：注意：区分各截面间参数可不同。1）各截面上参数不随时间变化。2）ΔECV=0，ΔSCV=0，ΔmCV=0···14 流入系统的能量:流出系统的能量:系统内部储能增量:ΔECV–=考虑到稳流特征：ΔECV=0qm1=qm2=qm;及h=u+pv15 讨论：1）改写式（B）为式（C）热能转变成功部分输出轴功流动功机械能增量（C）16 2）技术功(technicalwork)—由式（C）技术上可资利用的功wt可逆过程17 3)第一定律第二解析式1)通过膨胀，由热能2)第一定律两解析式可相互导出，但只有在开系中能量方程才用焓。4）两个解析式的关系功，w=q–Δu总之：可逆18 四、稳定流动能量方程式的应用1.蒸汽轮机、气轮机(steamturbine、gasturbine)流进系统：流出系统：内部储能增量：019 2.压气机，水泵类(compressor，pump)流入流出内部贮能增量020 3.换热器（锅炉、加热器等）(heatexchanger:boiler、heateretc.)21 流入：流出：内增：0若忽略动能差、位能差22 4.管内流动流入：流出：内增：023 例A4312661例A4322661例A4332771例A433377124 归纳：1）开口系问题也可用闭口系方法求解。2）注意闭口系边界面上热、功交换；尤其是边界面变形时需考虑功的交换。3）例A4333771中若有无摩擦及充分导热的活塞，结果如何？——解法三即可认为是这种情况，故无影响。4）若A4333771活塞为绝热材料制造，若活塞下有弹簧，若······如何？下一章25