材料力学课件-弯曲的几个补充问题

Additionalremarksforbending第十二章弯曲的几个补充问题10/21/2021材料力学课件 §12–1非对称弯曲(Unsymmetricalbending）§12–2开口薄壁杆件的切应力弯曲中心(Shearstressofopenthin-wallmembers.Flexuralcenter)第十二章弯曲的几个补充问题(Additionalremarksforbending）10/21/2021材料力学课件 BA§12-1非对称弯曲(Unsymmetricalbending)一、非对称弯曲(Unsymmetricalbending)横向力虽然通过截面的弯曲中心，但与形心主惯性平面存在一定夹角。在这种情况下，梁弯曲后的轴线不在力的作用平面内，这种弯曲变形称为斜弯曲.yzxFyFzF10/21/2021材料力学课件 二、斜弯曲的分析方法(Analysismethodforunsymmetricalbending)2.叠加(Superposition)对两个平面弯曲进行研究，然后将计算结果叠加起来FzFyyzFjBAyzxFyFzF1.分解(Resolution)将外载沿横截面的两个形心主轴分解，于是得到两个正交的平面弯曲10/21/2021材料力学课件 梁在垂直纵向对称面xy面内发生平面弯曲。z轴为中性轴yxz挠曲线梁的轴线对称轴垂直纵向对称面10/21/2021材料力学课件 xyz梁的轴线对称轴水平纵向对称面梁在水平纵向对称面xz平面内弯曲，y轴为中性轴。挠曲线10/21/2021材料力学课件 三、梁内任意横截面上的内力分析(Analysisofinternalforceonanycrosssection)BAFyFzyzxxMy=Fzx=Fxsin(使梁在xz平面内弯曲，y为中性轴)Mz=Fyx=Fxcos(使梁在xy平面内弯曲，z为中性轴)mmmmzyMyxMz10/21/2021材料力学课件 四、横截面上的应力分析（Stressanalysisofcrosssections)mmzyMyxMz1.与My相应的正应力为(ThebendingnormalstresscorrespondingtoMy)2.与Mz相应的正应力为(ThebendingnormalstresscorrespondingtoMz)C点处的正应力(ThenormalstressatpointC)C(y,z)10/21/2021材料力学课件 五、横截面上中性轴的位置(Locationofneutralaxisoncrosssection)中性轴上的正应力为零假设点e(z0,y0)为中性轴上任意一点zyxMzOe(z0,y0)中性轴方程为中性轴是一条通过横截面形心的直线(theneutralaxisisalinewhichcrossthecentroidofanarea)中性轴My10/21/2021材料力学课件 中性轴的位置由它与y轴的夹角确定zyx中性轴公式中角度是横截面上合成弯矩M的矢量与y轴的夹角。横截面上合成弯矩M为y010/21/2021材料力学课件 yzO公式中角度y是横截面上合成弯矩M的矢量与y轴的夹角.M中性轴MzMy10/21/2021材料力学课件 yxyM中性轴zyO讨论：（1）一般情况下，截面的IzIy,故中性轴与合成弯矩M所在平面不垂直，此为斜弯曲的受力特征。所以挠曲线与外力（合成弯矩）所在面不共面,此为斜弯曲的变形特征。z10/21/2021材料力学课件 （2）对于圆形、正方形等Iy=Iz的截面，有=y，梁发生平面弯曲(planebending)，正应力可用合成弯矩M按正应力计算公式计算。梁的挠曲线一般仍是一条空间曲线，故梁的挠曲线方程仍应分别按两垂直面内的弯曲来计算，不能直接用合成弯矩进行计算。中性轴zyOMy10/21/2021材料力学课件 zy中性轴六、最大正应力分析（Analysisofmaximumnormalstress)作平行于中性轴的两直线分别与横截面周边相切于D1、D2两点，D1、D2两点分别为横截面上最大拉应力点和最大压应力点。D2D1O10/21/2021材料力学课件 D1D2zyzyO中性轴中性轴对于矩形、工字形等有两个相互垂直的对称轴的截面，梁横截面的最大正应力发生在截面的棱角处。可根据梁的变形情况，直接确定截面上最大拉、压应力点的位置，无需定出中性轴。D2D1O10/21/2021材料力学课件 七、强度条件(Strengthcondition)斜弯曲的危险点处于单向应力状态，所以强度条件为强度条件的应用设计截面强度校核确定许可载荷10/21/2021材料力学课件 八、斜弯曲的挠度(Deflectionofunsymmetricalbending)分别求出Fy引起的挠度wy和Fz引起的挠度wz方法：叠加原理wzwywy总挠度为w总挠度与轴的夹角为y10/21/2021材料力学课件 xABCzyF2=2kNF1=1kN0.5m0.5m4080zyOadbc例题1矩形截面的悬臂梁承受荷载如图所示.试确定危险截面上危险点所在的位置，计算梁内最大正应力的值.10/21/2021材料力学课件 解:（1）外力分析梁在F2的作用下将在xOz平面内发生平面弯曲(y为中性轴）故此梁的变形为两个相互垂直平面弯曲的组合----斜弯曲梁在F1的作用下将在xOy平面内发生平面弯曲（z为中性轴）xABCzyF2=2kNF1=1kN0.5m0.5m10/21/2021材料力学课件 （2）绘制弯矩图绘出Mz(x)图绘出My(x)图A截面为梁的危险截面Mz=1kN·mMy=1kN·mxABCzyF2=2kNF1=1kN0.5m0.5m1kN·mxMz(x)图1kN·mxMy(x)图Mz使A截面上部受拉，下部受压My使A截面前部受拉，后部受压10/21/2021材料力学课件 zyxMyzyxMzzyx（3）应力分析D1是最大拉应力点D2是最大压应力点两点正应力的绝对值相等拉压拉压D2D110/21/2021材料力学课件 8040zyzyxMyzyxMz拉压拉压10/21/2021材料力学课件 （4）中性轴的位置8040zy中性轴10/21/2021材料力学课件 （5）绘制总应力分布图8040zy中性轴D1D2+-D1=7.02D2=-7.02拉压10/21/2021材料力学课件 例题220a号工字形悬臂梁受集度为q的均布荷载和集中力F=qa/2作用,力F作用在yOz平面内.已知钢的许用应力[]=160MPa，a=1m。试求此梁的许可荷载集度[q].40°FqaaACByz10/21/2021材料力学课件 解：将力F向y轴和z轴分解Fy与均布荷载q使梁在xy平面内产生弯曲(z为中性轴)Fz使梁在xz平面内产生弯曲(y为中性轴)z40°FqaaACByFyFz10/21/2021材料力学课件 FzACBxz面qFyACBxy面DD0.617abcda0.456qa20.266qa20.383qa2Mz图adcb0.321qa20.642qa20.444qa2My图（1）画弯矩图A、D两截面可能是危险截面MzA=0.266qa2MzD=0.456qa2MyA=0.642qa2MyD=0.444qa2A截面D截面10/21/2021材料力学课件 （2）计算应力查工字钢表20a号A截面D截面梁的危险点在A截面棱角处10/21/2021材料力学课件 §12–2开口薄壁杆件的切应力弯曲中心(Shearstressofopenthin-wallmembers.Flexuralcenter)一、非对称截面梁平面弯曲的条件(Conditionsofplanebendingforunsymmetricalbeams)前面讨论的平面弯曲,仅限于梁至少有一个纵向对称面,外力均作用在该对称面内且垂直于轴线.对于非对称截面梁.横截面上有一对形心主惯性轴y,z,形心主惯性轴y,z与轴线x组成两个形心主惯性平面xOy,xOz形心主惯性平面y,z轴为形心主惯性轴zxy10/21/2021材料力学课件 1.实体梁（Bodybeams)当横向外力作用在形心主惯性平面的平面内,梁发生平面弯曲.否则将会伴随着扭转变形.但由于实体构件抗扭刚度很大.扭转变形很小,其带来的影响可以忽略不计.2.开口薄壁截面梁(Openthin-wallsections)对于开口薄壁截面梁,即使横向力作用于形心主惯性平面内(非对称平面),则梁除发生弯曲变形外,还将发生扭转变形.只有当横向力的作用线平行于形心主惯性平面并通过某个特定点时,梁才只发生平面弯曲,而无扭转变形.这个特定点称为横截面的弯曲中心(Shearcenterorflexuralcenter),用A表示.10/21/2021材料力学课件 3.弯曲中心的确定（Determinationoftheshearcenter)（1）弯曲中心(Shearcenterorflexuralcenter)切应力合力的作用点就是截面弯曲中心(使杆不发生扭转的横向力作用点).（2）弯曲中心的位置(Locationoftheshearcenter)（b）具有一个对称轴的截面,其弯曲中心一定在这个对称轴上.（c）若截面的中线是由若干相交于一点的直线段所组成，则此交点就是截面的弯曲中心.AAA（a）具有两个对称轴或反对称轴的截面,其弯曲中心与形心重合.10/21/2021材料力学课件 例3试画出下列各薄壁截面弯曲中心的大致位置;若剪力FS的方向垂直向下,试画出切应力流的方向.AAAAAAAAAA10/21/2021材料力学课件 例题4一槽钢制成的梁受方向平行于其腹板的横向荷载作用.钢槽截面简化后的尺寸见图.（2）确定横截面上剪力作用线的位置（1）分析横截面上腹板,翼缘两部分切应力t和t1的变化规律q(x)F1F2tyOmtyzdhbh1h′b′dy1y1δδ10/21/2021材料力学课件 解：（1）分析腹板上切应力的变化规律腹板上切应力沿高度按二次抛物线规律变化.tyOmtyzdhbh1h′b′dy1y1δδ10/21/2021材料力学课件 （2）横截面翼缘上的切应力q(x)F1F2mmnnxdxFSMFSM+dMnmmndxxs1nmnmdxs11沿翼缘厚度用纵向截面AC截出一体积元素C-m在C-m的两个截面D-m,C-n上分别有由法向内力元素在C-m的两个截面D-m,C-n上分别有由法向内力元素组成的拉力FN1*,FN11*.mnOzydxmDCAξdAAξDmCdxδB10/21/2021材料力学课件 由于翼缘很薄,故可认为1,11,沿翼缘厚度保持不变,且其值与翼缘中线上的正应力相同.δ为翼缘厚度ξ为从翼缘外端到所取纵截面AC间的长度mnOzydxmDCAξAξDmCdxδBdAA*10/21/2021材料力学课件 所以在AC截面上一定存在着切向内力元素dFS’，因为翼缘横截面也是狭长矩形,故可采用切应力沿壁厚不变及其方向平行于翼缘长度的假设.由于根据剪应力互等定理,横截面上的切应力和AC上的切应力如图所示.AξDmCdxδB平衡方程Fx=0经过整理,即得10/21/2021材料力学课件 AξDmCdxδB由切应力互等定理可知得横截面上的切应力mnOzydxmDCAξ式中FS—为横截面上的剪力Iz—为整个横截面对其中性轴的惯性矩h’—为截面两翼缘中线间的距离ξ—为从翼缘外端到要求切应力点之间的长度10/21/2021材料力学课件 1沿翼缘长度按线性规律变化.翼缘上的最大剪应力发生在横截面上翼缘与腹板的中线相接处.切应力的指向如图所示mmδyOmδyzdhbh1h′b′dy1y110/21/2021材料力学课件 （3）确定横截面上剪力作用线的位置腹板上切向内力元素dA的合力FRδyOmδyzdhbh1h′b′dy1y1式中A*—为横截面腹板部分的面积FR—为腹板上的切向内力元素组成的合力dA=d•dy为横截面腹板部分的面积元素10/21/2021材料力学课件 横截面翼缘部分切向内力元素1dA所组成的合力FHmmmm上式的积分运算结果与式中的Iz的算式接近10/21/2021材料力学课件 由力系合成原理可知,上述合力的大小和方向均与FR相同,但作用线应与FR相隔一个距离az.mm横截面上的剪力为一个FR和两个FH.它们的合力的作用线位置,就是梁横截面上剪力的作用线位置.HHA点称为剪切中心或弯曲中心mmzyazAO10/21/2021材料力学课件 第十二章结束10/21/2021材料力学课件